Намагничивание - definizione. Che cos'è Намагничивание
Diclib.com
Dizionario ChatGPT
Inserisci una parola o una frase in qualsiasi lingua 👆
Lingua:

Traduzione e analisi delle parole tramite l'intelligenza artificiale ChatGPT

In questa pagina puoi ottenere un'analisi dettagliata di una parola o frase, prodotta utilizzando la migliore tecnologia di intelligenza artificiale fino ad oggi:

  • come viene usata la parola
  • frequenza di utilizzo
  • è usato più spesso nel discorso orale o scritto
  • opzioni di traduzione delle parole
  • esempi di utilizzo (varie frasi con traduzione)
  • etimologia

Cosa (chi) è Намагничивание - definizione

ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание

Намагничивание         

процессы, протекающие в ферромагнетике при действии на него внешним магнитным полем и приводящие к возрастанию намагниченности (См. Намагниченность) ферромагнетика в направлении поля.

В состоянии полного размагничивания ферромагнитный образец состоит из небольших областей (Доменов, объёмом 10-9-10-6 см3, иногда до 10-3 см3), каждая из которых намагничена до насыщения Js, но при этом векторы самопроизвольной намагниченности доменов Js располагаются так, что суммарный магнитный момент образца J = 0.

Н. состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении приложенного поля; включает процессы смещения, вращения и парапроцесс.

Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами; объём доменов, векторы Js которых составляют наименьший угол с направлением напряжённости магнитного поля Н, при этом увеличивается за счёт соседних доменов с энергетически менее выгодной ориентацией Js относительно поля. При своём смещении границы доменов могут менять форму, размеры и собственную энергию. Эти факторы в одних случаях способствуют, в других препятствуют процессу смещения. Обычно задержка смещения (и Н.) происходит при встрече границы с какими-либо неоднородностями структуры ферромагнетика (атомами примесей, дислокациями, микротрещинами и др.). Для возобновления смещения необходимо вновь изменять Н (либо температуру или давление).

Процесс вращения состоит в повороте векторов Js в направлении поля Н. Причиной возможной задержки или ускорения процесса вращения является Магнитная анизотропия ферромагнетика (первоначально векторы Js доменов направлены вдоль осей лёгкого намагничивания, в общем случае не совпадающих с направлением Н). При полном совпадении Js с направлением Н достигается т. н. техническое магнитное насыщение, равное величине Js ферромагнетика при данной температуре.

Парапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, которые из-за дезориентирующего действия теплового движения были отклонены от направления Js в доменах. При этом величина намагниченности J ферромагнетика стремится к её значению при абсолютном нуле. Парапроцесс в большинстве случаев даёт очень малый прирост намагниченности, поэтому Н. ферромагнетиков определяется в основном процессами смещения и вращения.

Если Н. ферромагнетика осуществлять при монотонном и медленном возрастании поля из состояния полного размагничивания (J = Н = 0), то полученную зависимость J(H) называют кривой первого (первоначального) Н. (см. Намагничивания кривые). Эту кривую обычно подразделяют на 5 участков (рис. 1). Участок I - область начального, или обратимого, намагничивания, где J = χaH. В этой области протекают главным образом процессы упругого смещения границ доменов (при постоянной начальной магнитной восприимчивости (См. Магнитная восприимчивость) χa). Область Рэлея (II) характеризуется квадратичной зависимостью J от Н (в этой области χ линейно возрастает с Н). В области Рэлея Н. осуществляется благодаря процессам смещения: обратимым, линейно зависящим от Н, и необратимым, квадратично зависящим от Н (см. Рэлея закон намагничивания). Область наибольших проницаемостей (III) характеризуется быстрым ростом J, связанным с необратимым смещением междоменных границ. Н. на этом участке происходит скачками (см. Баркгаузена эффект). В области приближения к насыщению (IV) основную роль играют процессы вращения. Участок V - область парапроцесса. Если после достижения состояния магнитного насыщения Js (в поле Hs) начать уменьшать Н, то будет уменьшаться и J, но по кривой, лежащей выше кривой первого намагничивания (явление магнитного Гистерезиса). Гистерезисные явления сказываются и при Н. - они затрудняют рост J с увеличением поля, при их устранении значение J уже в слабых полях приближается к Js, отличаясь от неё на величину, обусловленную процессами вращения (рис. 2). Вклад процессов смещения и вращения в результирующую намагниченность ферромагнитного образца на различных участках кривой намагничивания зависит от его магнитной текстуры, наличия дефектов кристаллической решётки, формы образца и других факторов. Существенное влияние формы образца на ход кривой Н. (рис. 3) обусловлено действием размагничивающего фактора (См. Размагничивающий фактор).

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В., Магнетизм, 2 изд., М., 1967; Кифер И. И. и Пантюшин В. С., Испытания ферромагнитных материалов, М. - Л., 1955.

Рис. 1. а - кривая первого намагничивания: I - область обратимого намагничивания, II - область Рэлея, III - область наибольших проницаемостей, IV - область приближения к насыщению, V - область парапроцесса; б - схематическое изображение процессов намагничивания в многодоменном ферромагнетике.

Рис. 2. Безгистерезисная кривая намагничивания: теоретическая (1) и экспериментальная (2). Для сравнения приведена кривая первого намагничивания (3). Наклон экспериментальной безгистерезисной кривой обусловлен неоднородностями материала (пустотами, трещинами и т. п.), на которых образуются внутренние размагничивающие поля.

Рис. 3. Кривые намагничивания ферромагнитных образцов различной длины и формы: 1 - тороид; 2 - длинный тонкий образец; 3 - короткий толстый образец; Нразм - внутреннее размагничивающее поле, зависящее от формы образца.

НАМАГНИЧИВАНИЕ         
возрастание намагниченности М магнетика при увеличении напряженности Н внешнего магнитного поля. В ферромагнетиках намагничивание происходит сначала за счет увеличения объема доменов с наиболее близкой к Н ориентацией спонтанной намагниченности Мs (процесс происходит неравномерно, скачками, так что кривая намагничивания имеет ступенчатый характер - т. н. Баркгаузена эффект), затем за счет поворота векторов Мs в направлении поля; заканчивает намагничивание парапроцесс. Намагничивание ферримагнетиков состоит в ориентации разности векторов намагниченности магнитных подрешеток сначала по полю, затем поперек поля (опрокидывание подрешеток) и, наконец, в переориентации всех атомных магнитных моментов вдоль поля (схлопывание подрешеток).
намагничивание         
ср.
1) Процесс действия по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.
2) Состояние по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.

Wikipedia

Намагниченность

Намагни́ченность (также: ве́ктор намагни́чивания) — векторная физическая величина, характеризующая магнитное состояние макроскопического физического тела. Обозначается обычно буквой M {\displaystyle \mathbf {M} } , реже J {\displaystyle \mathbf {J} } . Определяется как магнитный момент единицы объёма вещества:

M = p m V = 1 V i N p i , m {\displaystyle \mathbf {M} ={\frac {\mathbf {p_{m}} }{V}}={\frac {1}{V}}\sum _{i}^{N}\mathbf {p_{i,m}} } ,

где p m {\displaystyle \mathbf {p_{m}} }  — вектор магнитного момента всей совокупности N {\displaystyle N} атомов в объёме V {\displaystyle V} , а p i , m {\displaystyle \mathbf {p_{i,m}} } — магнитный дипольный момент i {\displaystyle i} -го отдельного атома. В системе СИ измеряется в А/м (амперах на метр).

В общем случае (случае неоднородной, по тем или иным причинам, среды) намагниченность является функцией координат и выражается как:

M = d p m d V , {\displaystyle \mathbf {M} ={\frac {d\mathbf {p_{m}} }{dV}},}

где d p m {\displaystyle d\mathbf {p_{m}} }  — суммарный магнитный момент молекул в объёме d V {\displaystyle dV} .

Намагниченность M {\displaystyle \mathbf {M} } выступает количественной характеристикой намагничивания — эффекта частичного упорядочения направлений магнитных моментов отдельных атомов и/или магнитных доменов вещества при наложении магнитного поля. Смысловое соотношение между понятиями «намагничивание» и «намагниченность» аналогично соотношению между «эффектом поляризации» и «вектором поляризации» P {\displaystyle \mathbf {P} } в физике диэлектриков. В англоязычной литературе и для эффекта, и для его численной характеристики используется одно слово англ. magnetization. Эффект намагничивания наиболее заметен в ферромагнитных средах.

Магнитные моменты, на микроскопическом уровне, создаются так называемыми молекулярными токами, обусловленными локальным движением зарядов (например, электронов) в пределах молекулы. Они появляются в магнетиках там, где текут токи проводимости, и в местах неоднородности среды.

Намагниченность математически связана с объёмной плотностью молекулярных токов через соотношение:

r o t M = j m o l . {\displaystyle {\rm {{rot}\,\mathbf {M} =\mathbf {j} _{mol}.}}}

Связь между M {\displaystyle \mathbf {M} } и напряженностью магнитного поля H {\displaystyle \mathbf {H} } в диамагнитных и парамагнитных материалах обычно линейна (по крайней мере, при не слишком больших величинах намагничивающего поля):

M = χ m H , {\displaystyle \mathbf {M} =\chi _{m}\mathbf {H} ,}

величину χ m {\displaystyle \chi _{m}} называют магнитной восприимчивостью, а μ = 1 + χ m {\displaystyle \mu =1+\chi _{m}} (система СИ) или μ = 1 + 4 π χ m {\displaystyle \mu =1+4\pi \chi _{m}} (СГС) — магнитной проницаемостью.

В ферромагнитных материалах нет однозначной связи между M {\displaystyle \mathbf {M} } и H {\displaystyle \mathbf {H} } из-за магнитного гистерезиса, эта связь зависит от предыстории намагничивания тела.

Магнитная индукция определяется через намагниченность как:

B = μ 0 ( H + M ) {\displaystyle \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {(H+M)} } (в системе СИ);
B = ( H + 4 π M ) {\displaystyle \mathbf {B} =(\mathbf {H} +4\pi \mathbf {M} )} (в системе СГС).

Применительно к анизотропным средам различают продольную и поперечную намагниченность по отношению к направлению вектора H {\displaystyle \mathbf {H} } . В таких случаях вводится тензор магнитной восприимчивости.

Esempi dal corpus di testo per Намагничивание
1. А намагничивание было вызвано мощным постоянным магнитным полем.
2. У транспортных жуликов есть и другие методы - например, намагничивание старого билета.
3. "Существует огромная куча всего, что можно автоматизировать: намагничивание карт для проезда в метро, продажа театральных билетов и т. п.,-- считает он.-- Так что зацикливаться только на одном направлении деятельности я бы не советовал".